Большая Советская Энциклопедия (РЭ)
Рэдулеску Ион Элиаде
Рэдуле'ску (Rădulescu) Ион Элиаде (1802—1872), румынский поэт; см. Элиаде-Рэдулеску .
Рэкетир
Рэкети'р, рекетир (англ. racketeer, от racket — шантаж), в США — шантажист, вымогатель, гангстер.
Рэлей Джон Уильям
Рэ'лей, Рейли (Rayleigh) Джон Уильям (12.11.1842, Лэнгфорд-Гров, графство Эссекс, — 30.6.1919, Тирлинг-Плейс, близ г. Уитем), английский физик, один из основоположников теории колебаний. Член Лондонского королевского общества (1873). Фамилия до получения титула лорда Рэлея (1873) — Стретт (Strutt). Окончил Кембриджский университет (1865); после смерти Дж. Максвелла (1879) стал профессором этого университета и директором Кавендишской лаборатории. С 1887 профессор Британского королевского института (Лондон). Диапазон научных интересов Р. очень широк: акустика, теория колебаний, оптика, электричество и другие области физики. Р. исследовал акустические колебания (колебания струн, стержней, пластинок и др.). В 1873 он сформулировал ряд фундаментальных теорем линейной теории колебаний, позволяющих делать качественные заключения о собственных частотах колебательных систем, и разработал количественный метод возмущений для нахождения собственных частот колебательной системы, мало отличающейся от простой системы с известными собственными частотами. Р. впервые указал на специфичность нелинейных систем, способных совершать незатухающие колебания без периодического воздействия извне, и на особый характер этих колебаний (называемых впоследствии автоколебаниями). Он объяснил различие групповой и фазовой скоростей и получил формулу для групповой скорости (формула Р.). Он рассмотрел также задачу сложения многих колебаний со случайными фазами и получил функцию распределения для результирующей амплитуды — так называемое Рэлея распределение. Метод, разработанный при этом Р., надолго определил дальнейшее развитие теории случайных процессов. В теории упругих волн Р. рассмотрел вопросы дифракции, рассеяния и поглощения волн, давление звука, исследовал волны конечной амплитуды и особый вид поверхностных волн (Рэлея волны). Работы Р. по теории колебаний систематизированы им в фундаментальном труде «Теория звука» (2 тт., 1877—78, 2 изд. 1894—96), в котором впервые отчётливо проявился единый подход к изучению колебательных и волновых процессов, имеющих различную природу. Эти идеи Р. легли в основу современной теории колебаний.
В 1900 Р. вывел один из законов излучения абсолютно чёрного тела (см. Рэлея — Джинса закон); эта работа имела большое значение для возникновения теории квантов. Р. заложил основы теории молекулярного рассеяния света. Установив обратную пропорциональность интенсивности рассеянного света 4-й степени длины волны (Рэлея закон), он объяснил голубой цвет неба. В 1879 Р. создал теорию разрешающей способности оптических приборов. В 1894 совместно с У. Рамзаем открыл аргон. Имя Р. получили многие физические понятия, законы, приборы (диск Рэлея, интерферометр Рэлея, рэлеевское рассеяние света, Рэлея закон намагничивания и др.). Нобелевская премия (1904).
Соч.: Scientific papers, v. 1—6, Camb., 1899—1920; в рус. пер. — Волновая теория света, М. — Л., 1940; Теория звука, т. 1—2, 2 изд., М., 1955.
Лит.: Strutt R. J., The life of John William Strutt, 3 rd Baron Rayleigh, L., 1924; Schucter A., John William Strutt, baron Rayleigh (1842—1919), «Proc. of Royal Society», A., 1921, v. 98, №695.
Дж. У. Рэлей.
Рэлей (единица уд. акустич. сопротивления)
Рэле'й, редко употребляемая единица удельного акустического сопротивления в СГС системе единиц (см. Импеданс акустический). Названа в честь английского физика Дж. У. Рэлея. 1 Р. равен удельному акустическому сопротивлению среды, при котором звуковое давление 1 дин/см2 вызывает колебательную скорость частиц среды 1 см/сек. 1 Р. = 1 дин×сек/см3 = 10 н×сек/м3.
Рэлея - Джинса закон излучения
Рэле'я — Джи'нса зако'н излуче'ния, закон, выражающий распределение энергии в спектре абсолютно чёрного тела в зависимости от температуры. Р. — Д. з. и. может быть записан в виде:
,
где un — плотность излучения, соответствующая частоте n, с — скорость света, Т — абсолютная температура, k — Больцмана постоянная.
Р. — Д. з. и. был выведен в 1900 Дж. У. Рэлеем из классических представлений о равномерном распределении энергии по степеням свободы. В 1905—09 Дж. Джинс, применив методы классической статистической механики к стационарным волнам в полости, пришёл к той же формуле, что и Рэлей. Р. — Д. з. и. хорошо согласуется с экспериментом лишь для малых n (в длинноволновой области спектра). С ростом n энергия излучения по Р. — Д. з. и. должна неограниченно расти, достигая чрезвычайно больших значений в далёкой ультрафиолетовой и ещё более коротковолновой областях спектра (так называемая ультрафиолетовая катастрофа), но это противоречит опыту. Распределение энергии в спектре абсолютно чёрного тела, справедливое для всего спектра, получается только на основе квантовых представлений (см. Планка закон излучения). Р. — Д. з. и. является частным случаем закона Планка для малых n; его применяют вместо закона Планка при рассмотрении достаточно длинноволнового излучения и в тех случаях, когда не требуется высокая точность вычислений.
Лит.: Планк М., Теория теплового излучения, пер. с нем., М. — Л., 1935; Шпольский Э. В., Атомная физика, 5 изд., т. 1, М., 1963.
Рэлея волны
Рэле'я во'лны, упругие возмущения, распространяющиеся в твёрдом теле вдоль его свободной границы и затухающие с глубиной. Их существование было предсказано Дж. У. Рэлеем в 1885. Примеры Р. в. — волны на земной поверхности, возникающие при землетрясениях; ультразвуковые волны, применяемые для контроля поверхностного слоя различных деталей и образцов и т. д. Толщина слоя локализации Р. в. составляет (1—2)l, где l — длина волны. На глубине l плотность энергии в волне » 0,05 плотности у поверхности. Движение частиц в Р. в. происходит по эллипсам, большая полуось которых перпендикулярна поверхности твёрдого тела, а малая — параллельна направлению распространения волны. Фазовая скорость Р. в. меньше фазовых скоростей продольных и сдвиговых волн и равна групповой скорости.
В анизотропных средах структура и свойства Р. в. зависят от типа анизотропии и направления распространения волн, причём имеются такие среды, например кристаллы триклинной системы, в которых Р. в. вообще не могут существовать. Иногда под Р. в. понимают поверхностные волны более общего типа, возникающие на границе твёрдого тела с жидкостью и на границе системы твёрдых или жидких слоев с твёрдым полупространством.
Лит.: Кольский Г., Волны напряжения в твердых телах, пер. с англ., М., 1955; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория упругости, 3 изд., М., 1965 (Теоретическая физика, т. 7); Викторов И. А., Физические основы применения ультразвуковых волн Рэлея и Лэмба в технике, М., 1966.
Рэлея диск
Рэле'я диск, прибор для измерения силы звука; подробнее см. Диск Рэлея.
Рэлея закон
Рэле'я зако'н, гласит, что интенсивность I рассеиваемого средой света обратно пропорциональна 4-й степени длины волны l падающего света (I ~ l-4) в случае, когда среда состоит из частиц-диэлектриков, размеры которых много меньше l. Установлен Дж. У. Рэлеем в 1871. См. также Рассеяние света.
Рэлея закон намагничивания
Рэле'я зако'н намагни'чивания, установленная Дж. У. Рэлеем (1887) зависимость намагниченности J (или магнитной индукции В) ферромагнетиков от напряжённости магнитного поля и в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много меньше коэрцитивной силы Hc). Р. з. н. может быть выражен следующими формулами: а) для кривой первого намагничивания J = cобр H ± RH2 (см. Намагничивания кривые), где cобр — обратимая магнитная восприимчивость, которая характеризует обратимую линейную часть процесса, R — постоянная Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы намагничивания; б) для восходящих и нисходящих петель гистерезиса ½DJ½ = cобр ½DH½ + R ½DH½2, где ½DJ½ и ½DH½ — абсолютные величины приращений J и Н. Р. з. н. выполняется не только вблизи размагниченного состояния (J = 0, H = 0), но и при др. исходных значениях J или В, лишь бы значение и и его изменение DН были бы малыми по сравнению с Hc (Н, DН << Hc). При этом параметры cобр и R, конечно, меняются. Вблизи размагниченного состояния cобр совпадает с обратимой начальной магнитной восприимчивостью ca и обусловлена обратимыми смещениями границ между доменами (см. Намагничивание). При исходных J ¹ 0 и H ¹ 0 значение cобр ¹ ca, но cобр и в этом случае определяется обратимыми процессами смещения доменных границ. Параметр R характеризует необратимые смещения доменных границ. Область применимости Р. з. н. для различных ферромагнетиков может составлять от нескольких мэ (ферриты) до нескольких э (перминвары).
